生理学计算汇总

虽然25联赛一题未考，但整理一下总归不是坏事

（生理还是要用goldman）

希望osm.bio能支持mhchem包的解析，这么多的\ce{}我可不想换成\mathrm{}，毕竟后者不会自动把数字作为下标

后人：目前实在是看不了，还是手动改了，后面插入公式再看怎么引入mhchem扩展包......

二编：发现确实引入了mhchem扩展包，可以使用化学式输入数学公式，但是并不能使用数学公式输入化学式...

eg.

$\mathrm{R}\mathrm{T}\ln \left(\frac{[\mathrm{C}\mathrm{l}{\phantom{A}}^{-}{\phantom{A}}_{\text{甲}}]}{[\mathrm{C}\mathrm{l}{\phantom{A}}^{-}{\phantom{A}}_{\text{乙}}]}\right)-\mathrm{F}$

综述

植物生理学和动物生理学是研究生命活动调节与稳态的科学，因此不可避免地会使用物理学、物理化学等方面的工具。此条目聚焦于CHSBO与CNBO的考试范围，给出常见生理学计算题所需使用的数学公式

植物生理学

离子跨膜

杜南平衡

引入

一半透膜将容器分隔为等体积的甲、乙两室。甲室盛有1L与蛋白质结合的Ca²⁺溶液，Ca²⁺浓度为0.15mol/L；乙室盛有1L CaCl₂溶液，浓度为0.06mol/L。达到杜南平衡时，甲室中Ca²⁺的浓度为：
A.0.15mol/L
B.0.06mol/L
C.0.024mol/L
D.0.176mol/L

解 此题需要在微粒数、水量和电中性约束下满足两个平衡：杜南平衡和水势平衡。

化学势与杜南平衡

示例 甲乙两室被半透膜隔离，允许小分子量物质通过，阻挡蛋白质等大分子物质。

现以 $\mathrm{C}\mathrm{a}\mathrm{C}\mathrm{l}{\phantom{A}}_2$ 为例进行计算。

对于$\mathrm{C}\mathrm{l}{\phantom{A}}^{-}$ $${\mu }_{C{l}^{-}\text{甲}}={\mu }^{\circ }+RT\ln ([{C{l}^{-}}_{\text{甲}}])-F{\phi }_{\text{甲侧}}$$ $${\mu }_{C{l}^{-}\text{乙}}={\mu }^{\circ }+RT\ln ([{C{l}^{-}}_{\text{乙}}])-F{\phi }_{\text{乙侧}}$$ 当 $\mathrm{C}\mathrm{l}{\phantom{A}}^{-}$ 扩散平衡时，两侧电化学势相等 $$RT\ln \left(\frac{[{C{l}^{-}}_{\text{甲}}]}{[{C{l}^{-}}_{\text{乙}}]}\right)+F({\phi }_{\text{乙侧}}-{\phi }_{\text{甲侧}})=0$$ 记 $\Delta \phi \equiv {\phi }_{\text{甲侧}}-{\phi }_{\text{乙侧}}$ 则上式变为 $$RT\ln \left(\frac{[{C{l}^{-}}_{\text{甲}}]}{[{C{l}^{-}}_{\text{乙}}]}\right)-F\Delta \phi =0$$ 同理，对于 $\mathrm{C}\mathrm{a}{\phantom{A}}^{2+}$ 应用相同条件，得 $$RT\ln \left(\frac{[{C{a}^{2+}}_{\text{甲}}]}{[{C{a}^{2+}}_{\text{乙}}]}\right)+2F\Delta \phi =0$$

注意离子电荷数

利用两式联立消除 $\Delta \phi$ 得 $$\ln \left(\frac{[{C{a}^{2+}}_{\text{甲}}]}{[{C{a}^{2+}}_{\text{乙}}]}\right)=-2\ln \left(\frac{[{C{l}^{-}}_{\text{甲}}]}{[{C{l}^{-}}_{\text{乙}}]}\right)$$ 同时作为 $e$ 的指数 $$\frac{[{C{a}^{2+}}_{\text{甲}}]}{[{C{a}^{2+}}_{\text{乙}}]}=\frac{[{C{l}^{-}}_{\text{甲}}{]}^{-2}}{[{C{l}^{-}}_{\text{乙}}{]}^{-2}}$$ 即得杜南平衡条件

一般形式

$$\text{Const}=\frac{[A_{\text{甲}}^z{]}^{\frac{1}{z}}}{[A_{\text{乙}}^z{]}^{\frac{1}{z}}}$$

电中性条件

多数情况下，应用杜南平衡条件可得 $\Delta \phi \ne 0$ 。但必须注意的是，两侧的溶液一定近似处于电中性状态。这一方面是因为实际上对电场建立有贡献的电荷都处于紧挨着膜的约 $1\mathrm{n}\mathrm{m}$ 厚的薄层里，膜两侧的静正负电荷互相吸引，从而维持尽可能低的偶极矩；另一方面是因为膜两侧产生的电场在外侧近似抵消，使得 得 $\Delta \phi$ 被严格限制在膜附近极小的范围内。 倘若膜两侧溶液远离膜的部分不成近似电中性，将会产生很大的偶极矩 $p$ 。如前所述，这是不可能存在的。尽管存在更为精确的理论，（如古伊-查普曼模型，Gouy-Chapman Theory），对经典吉布斯-杜南关系用界面理论修正，一般的杜南平衡+电中性条件也足够精确求解生理条件下的平衡了。

物质运输

菲克扩散定律

菲克第一定律：扩散法则

在稳态扩散条件下（即系统中任意一点浓度不随时间变化（$\frac{\partial C}{\partial t}=0$）)假设现在为无外力场的理想条件，则：

$J=-D\frac{dC}{dt}$

其中J为扩散通量，$\frac{dC}{dt}$为浓度梯度。因为梯度的定义是从函数值较低的一点指向函数值较高的一点（即”陡“），加上负号可以保证原方程是从高浓度向低浓度扩散。

菲克第二定律：物质守恒

假设我们有一个一维的扩散系统（例如一根细长的棒），扩散只沿 x 轴方向进行。我们在系统中取一个微小的体积元（控制体）：

● 位置:从$x$到$\Delta x+x$

● 截面积：A （垂直于 x 轴）

● 体积:$A\cdot \Delta x$

● 浓度：$C(x,t)$表示在时刻 t 、位置 x 处的物质浓度（单位体积内的物质量）。

再运用质量守恒律：

● 流入速率：$J(x,t)\cdot A$

● 流出速率：$J(x+\Delta x,t)$

● 积累速率:微元内物质总量M对时间t的导数：

积累速率=$\frac{\partial M}{\partial t}=A\cdot \Delta x\cdot \frac{\partial C(x,t)}{\partial t}$

将以上各式带入守恒方程：

$A\cdot \Delta x\cdot \frac{\partial C}{\partial t}=[J(x,t)\cdot A]-[J(x+\Delta x,t)\cdot A]$

化简得质量守恒条件下的连续性方程:

$\frac{\partial C}{\partial t}=-\frac{\partial J}{\partial x}$

带入非稳态条件下的菲克第一定律:

$J=-\frac{\partial C}{\partial x}$

得：

$\frac{\partial C}{\partial t}=D\frac{{\partial }^{2}C}{\partial x^2}$

便是最常用的菲克第二定律表示形式

哈根-泊肃叶定律

哈根 - 泊肃叶定律（Hagen-Poiseuille Law），简称泊肃叶定律，是流体力学中描述不可压缩牛顿流体在长直圆管中作稳态层流运动时，流量与压力差、几何尺寸及流体粘度之间关系的物理定律。 哈根 - 泊肃叶定律并非适用于所有流体流动，必须严格满足以下条件：

1. 层流（Laminar Flow）：流体必须分层流动，无湍流混合。通常要求雷诺数（Reynolds number, Re ）小于临界值（对于圆管，通常 Re<2000∼2300 ）。如果流速过快导致湍流，该定律失效（此时压力差与流量的平方成正比）。
2. 牛顿流体（Newtonian Fluid）：流体的粘度 η 必须是常数，不随剪切速率变化。水、空气、低分子量油类符合；血液（非牛顿流体，但在大血管中可近似）、油漆、聚合物熔体在严格意义上不完全符合。
3. 不可压缩流体：密度恒定。液体通常符合，气体在压差较小时可近似符合。
4. 稳态流动（Steady Flow）：流量不随时间变化。
5. 长直圆管：
   • 截面必须是完美的圆形。
   • 管子必须足够长，以忽略入口效应（Entrance effect，即流体刚进入管道时速度分布尚未形成抛物线的区域）。通常要求 L≫r 。
6. 无滑移边界条件：管壁处的流体速度为零

动物生理学

呼吸循环生理

心脏 $p-V$ 图与搏出功

理想条件搏出功

与理想气体 $p-V$ 图不同，心脏搏出功是指在1个心动周期内心脏某腔对血液做的功，也即血液对外界做的负功。因此，对于环路积分：

$$W_{\text{blood→out}}=\oint p\mathrm{d}V$$

可得：

$$W_{\text{heart→blood}}=-W_{\text{blood→out}}=-\oint p\mathrm{d}V$$

必须注意此处对环路积分取了相反数。热学中，我们知道气体 $p-V$ 图的顺时针环路积分表示体系对外做功；而在搏出功计算时，我们计算的是体系（血液）从外界（心脏）取得了多少正功。因此逆时针环路积分表示体系对外做负功，也即心脏做正功。

误差分析

显然，我们利用 $-\oint p\mathrm{d}V$ 计算心脏搏出功，暗含了准静态假设：假设此腔内血液是处于准静态平衡的，即在腔收缩与舒张的每一瞬间，腔内各处的压强 $p$ 与腔体积 $V$ 均是一致、确定的，而射血过程无限缓慢。这意味着我们忽略了血液在心腔内由于加速度产生的压强梯度、血液运动产生的动压和粘滞耗散。

倘若我们能测量心腔-血液交界处每一位置的外压总压 $p(\overrightarrow{s})$ ，准静态假设就毫无必要。使用 $$-\underset{0}{\overset{t_{\text{周期}}}{\int }}\underset{A}{\iint }p(\overrightarrow{s},t)v_{\perp }(\overrightarrow{s},t)\mathrm{d}A\mathrm{d}t$$ 其中：
$p(\overrightarrow{s},t)$ 是心脏壁受压强关于位置 $\overrightarrow{s}$ 和时间 $t$ 的函数
$v_{\perp }$是血液垂直当地界面的速度分量，$v_{\perp }<0$ 表示向血液侧运动

即可精确计算心脏搏出功。可惜这根本无法实现。

弹性阻力

顺应性

顺应性是肺容积变化 $\mathrm{d}V$ 与压强变化 $\mathrm{d}p$ 的比值。

$$C_{\text{顺应性}}=\frac{\mathrm{d}V}{\mathrm{d}P}$$

比顺应性

顺应性没有考虑到肺自然状态下的容积差异，使用比顺应性能更客观描述肺的弹性阻力。比顺应性要将顺应性除以静息状态吸气开始的肺容积（功能余气量）

$$C_{\text{比顺应性}}=\frac{\mathrm{d}V}{V_{\text{功能余气}}\mathrm{d}P}$$

万金油型

请此段原作者及时补充内容或将其删除 --Raspierry（留言） 2026年3月13日 (五) 09:45 (CST)

一、顺应性

二、黄金代换：做功量

三、压力形成的推导

欧姆定律：

本质：（Flow流量；R阻力）

（S面积；v速度）

综上，